оси, проходящей через центр масс

тонкостенного цилиндра (кольца)

радиуса R, если ось вращения

совпадает с осью цилиндра ;

сплошного цилиндра (диска) радиуса R, если

ось вращения совпадает с осью цилиндра ;

шара радиуса R ;

узкого стержня длинноватой l, если

ось вращения перпендикулярна стержню .

Момент инерции тела массой m относительно

случайной оси (аксиома Штейнера)

где -момент инерции относительно

параллельной оси, проходящей через

центр тяжести

d оси, проходящей через центр масс-расстояние меж осями

Момент силы ,

где r-радиус-вектор точки приложения силы

Момент импульса .

Основное уравнение динамики вращательного движения .

Закон сохранения момента импульса

для изолированной системы .

Работа при вращательном движении

Кинетическая энергия вращающегося тела .

Количество вещества ,

где N –число молекул,

-постоянная Авогадро,

m-масса вещества,

М-молярная масса.

Уравнение Клапейрона-МенделееваpV оси, проходящей через центр масс=vRT,,

где p-давление газа

V-его объем,

R-молярная газовая неизменная,

T-термодинамическая температура.

Уравнение молекулярно-кинетической

теории газов ,

где n-концентрация молекул,

-средняя кинетическая энергия

поступательного движения молекул,

-масса молекулы,

-средняя квадратичная скорость.

Средняя энергия молекулы ,

где i- число степеней свободы

k-постоянная Больцмана

Внутренняя энергия безупречного газа .

Скорости молекул:

средняя квадратичная ;

средняя оси, проходящей через центр масс арифметическая .

более возможная .

Средняя длина свободного пробега

молекулы ,

где d-эффективный поперечник молекулы

Среднее число столкновений молекул в

единицу времени .

Рассредотачивание молекул в возможном

поле сил ,

где П-потенциальная энергия молекулы.

Барометрическая формула ,

Уравнение диффузии ,

где D-коэффициент диффузии

-плотность

dS-элементарная площадка, перпендикулярная оси Ox

Уравнение теплопроводимости ,

где H-теплопроводность

Сила внутреннего трения ,

где - динамическая вязкость

Коэффициент диффузии ,

Вязкость оси, проходящей через центр масс (динамическая) ,

Теплопроводимость ,

где -удельная изохорная теплоемкость.

Молярная теплоемкость безупречного газа

изохорная ;

изобарная .

1-ое начало термодинамики ,

,

.

Работа расширения газа при процессе

изобарном ;

изотермическом ;

адиабатном ,

где

Уравнение Пуассона ,

,

.

КПД цикла Карно ,

где Q и T-количество теплоты

приобретенное от нагревателя и его температура;

и -количество теплоты переданное

холодильнику и его температура.

Примеры решения задач

Пример 1. Уравнение движения вещественной точки повдоль оси, проходящей через центр масс оси имеет вид х = А+В+Сt . Отыскать координату х, скорость υ и ускорение а точки в момент времени t = 2 с.

Решение. Координату х найдем, подставив в уравнение движения числовые значения коэффициентов А, В и С и времени t:

Моментальная скорость есть 1-ая производная от координаты по времени:

Ускорение оси, проходящей через центр масс точки найдем, взяв первую производную от скорости по времени:

В момент времени t=2 c:

Пример 2. Тело крутится вокруг недвижной оси по закону φ=А+Bt+Ct2 , где A=10 рад, B=20 рад/с, C=-2 рад/c2 .Отыскать полное ускорение точки, находящейся на расстоянии r=0,1 м от оси вращения, для момента оси, проходящей через центр масс времени t=4 c.

Решение. Полное ускорение в точки, передвигающейся по кривой полосы, может быть найдено как геометрическая сумма тангенциального ускорения аτ направленного по касательной к линии движения, и обычного ускорения аπ, направленного к центру кривизны линии движения (рис. 1):

Потому что векторы аτ и аπ взаимно перпендикулярны, то модуль ускорения:

(1)

Тангенциальное и оси, проходящей через центр масс обычное ускорения точки вращающегося тела выражаются формулами:

(2)

где ω – угловая скорость тела; ε – его угловое ускорение.

Подставляя выражения аτ и аπ в формулу (1), находим:

(2)

Угловую скорость ω найдем, взяв первую производную угла поворота по времени:

В момент времени t=4 с угловая скорость

ω=[20+2(-2)4]рад/с =4 рад/с.

ε=dω/dt=2C=-4 .

Подставляя значения ω, ε и оси, проходящей через центр масс r формулу (2), получаем:

.

Пример 3. При выстреле из пружинного пистолета вертикально ввысь пуля массой m=20 г. Поднялась на высоту h=5 м. Найти твердость k пружины пистолета, если она была сжата на х=10 см. Массой пружины пренебречь.

Решение. Система пуля – Земля (вкупе с пистолетом) является замкнутой системой, в какой действуют ограниченные силы – силы оси, проходящей через центр масс упругости и силы тяготения. Потому для решения задачки можно применить закон сохранения энергии в механике. Согласно ему полная механическая энергия системы в исходном состоянии (в этом случае перед выстрелом) равна полной энергии в конечном состоянии (когда пуля поднялась на высоту h), т.е.

либо (1)

где - кинетические и потенциальные энергии оси, проходящей через центр масс системы в исходном и конечном состояниях.

Потому что кинетические энергии пули в исходном и конечном состояниях равны нулю, то (1) воспримет вид

.

Если потенциальную энергию в поле сил тяготения Земли на ее поверхности принять равной нулю, то энергия системы в исходном состоянии будет равна возможной энергии сжатой пружины, т оси, проходящей через центр масс.е. а в конечном состоянии – возможной энергии пули на высоте h, т.е.

. (2)

Подставив выражения в формулу (2), найдем , откуда

. (3)

Проверим, дает ли приобретенная формула единицу жесткости k. Для этого в правую часть формулы (3) заместо величин, подставим их единицы:

.

Убедившись, что приобретенная единица является единицей жесткости (1 Н/м), подставим в формулу (3) значения величин оси, проходящей через центр масс и произведем вычисления:

.

Пример 4. Шар массой m1 , передвигающийся горизонтально с некой скоростью υ1, столкнулся с недвижным шаром массой m2. Шары полностью упругие, удар прямой, центральный. Какую долю ε собственной кинетической энергии 1-ый шар передал второму?

Решение. Толика энергии, переданной первым шаром второму, выразится соотношением

, (1)

где T1- кинетическая энергия первого шара до удара оси, проходящей через центр масс; u2 и T2 - скорость кинетическая энергия второго шара после удара.

Как видно из формулы (1), для определения ε нужно отыскать u2 . При ударе полностью упругих тел сразу производятся законы сохранения импульса и механической энергии. Пользуясь этими законами, найдем:

(2)

(3)

Решим вместе уравнения (2) и (3):

Подставим это выражение в формулу (1) и сократив оси, проходящей через центр масс на и , получим

Из отысканного соотношения видно, что толика переданной энергии зависит только от масс сталкивающихся шаров. Толика передаваемой энергии не поменяется, если шары поменять местами.

Пример 5. Через блок в виде сплошного диска, имеющего массу т=80 г (рис. 2), перекинута узкая эластичная нить, к концам которой подвешены грузы с массами г оси, проходящей через центр масс и г. Найти ускорение, с которым будут двигаться грузы, если их предоставить самим для себя? Трением и массой нити пренебречь.

Решение. Воспользуемся основными уравнениями динамики поступательного и вращательного движений. Для этого разглядим силы, действующие на каждый груз в отдельности и на блок. На 1-ый груз действуют две силы: сила тяжести оси, проходящей через центр масс и сила упругости (сила натяжения нити) . Спроецируем эти силы на ось Х,

которую направим вертикально вниз, и напишем уравнение движения (2-ой закон Ньютона):

.

Уравнение движения для второго груза:

.

Под действием 2-ух моментов сил T1r и T2r относительно оси, перпендикулярной плоскости чертежа, блок приобретает угловое ускорение ε. Согласно основному уравнению оси, проходящей через центр масс динамики вращательного движения

(3)

где ε = а/r, - момент инерции блока (сплошного диска) относительно оси Z.

Согласно третьему закону Ньютона , . Воспользовавшись этими, подставим в уравнение (3) заместо и выражения и , получив их за ранее из уравнений (1) и (2):

.

После сокращения на r и перегруппировки членов найдем

. (4)

Отношение масс в правой части формулы (4) есть величина безразмерная оси, проходящей через центр масс. Потому массы и т можно выразить в граммах, как они даны в условии задачки. Ускорение g нужно выразить в единицах СИ. После подстановки получим

.

Пример 6. Маховик в виде сплошного диска радиусом R=0,2 м и массой m=50 кг раскручен до частоты n1=480 мин -1 и предоставлен сам для себя оси, проходящей через центр масс. Под действием сил трения маховик тормознул через t=50 c. Отыскать момент М сил трения.

Решение. Для решения задачки воспользуемся главным уравнением динамики вращательного движения в виде

, (1)

где - изменение момента импульса маховика, вращающегося относительно оси Z, совпадающей с геометрической осью маховика, за интервал времени dt; Mz- момент наружных сил (в этом случае оси, проходящей через центр масс момент сил трения), действующих на маховик относительно той же оси.

Момент сил трения можно считать не изменяющимся со временем (Mz=const)потому интегрирование уравнения (1) приводит к выражению

. (2)

При вращении твердого тела относительно недвижной оси изменение момента импульса

. (3)

где - момент инерции маховика относительно оси Z; - изменение угловой скорости маховика.

Приравняв правые части оси, проходящей через центр масс равенств (2) и (3), получим , откуда

. (4)

Момент инерции маховика в виде сплошного диска определяется по формуле .

Изменение угловой скорости выразим через конечную и исходную частоты вращения, пользуясь соотношением :

.

Подставив в формулу (4) выражения и , получим

. (5)

Проверим, дает ли расчетная формула единицу момента силы. Для этого в правую часть формулы заместо знаков величин подставим их оси, проходящей через центр масс единицы:

.

Отысканная единица (1 Н. м) является единицей момента силы.

Подставим в (5) числовые значения величин и произведем вычисления, беря во внимание, что мин -1 = 480/60 с-1 = 8 с-1:

.

Символ “минус” указывает, что силы трения оказывают на маховик тормозящее действие.

Пример 7.Точка совершает гармонические колебания с частотой v=10 Гц. В момент, принятый за исходный, точка имела оси, проходящей через центр масс наибольшее смещение: хmax =1 мм. Написать уравнение колебаний точки и начертить их график.

Решение. Уравнение колебаний точки можно записать в виде

, (1)

либо

, (2)

где А – амплитуда колебаний; ω – повторяющаяся частота; t – время; и - исходные фазы, надлежащие формы записи (1) либо (2).

По определению, амплитуда колебаний

А=хmax. (3)

Повторяющаяся частота ω связана с частотой ν соотношением

ω=2πν. (4)

Исходная фаза колебаний находится оси, проходящей через центр масс в зависимости от формы записи. В момент времени t=0 формула (1) воспринимает вид

хmax=Аsin ,

откуда исходная фаза

,

либо

(k=0,1,2,…).

Изменение фазы на 2π не изменяет состояние колебательного движения, потому можно принять

= π/2. (5)

При использовании формулы (2) для записи уравнения колебаний получаем

,

либо

=2πk (k=0,1,2,3,…).

Аналогично находим

=0. (6)

С учетом равенств (3) – (6) уравнения колебаний воспримут вид

,

либо

,

где А=1 мм=10-3 м; ν=10 Гц; = π/2.

График соответственного оси, проходящей через центр масс колебания приведен на рис. 3.

Пример 8. Частичка массой т=0,01 кг совершает гармоническое колебания с периодом Т=2 с. Полная энергия колеблющейся частички Е=0,1 мДж. Найти амплитуду А колебаний и наибольшее значение силы Fmax, действующей на частичку.

Решение. Для определения амплитуды колебаний воспользуемся выражением полной энергии частички:

,

где ω=2π/Т. Отсюда амплитуда

. (1)

Потому оси, проходящей через центр масс что частичка совершает гармонические колебания, то сила, действующая на нее, является квазиупругой и, как следует, может быть выражена соотношением F=-kx, где k – коэффициент квазиупругой силы; х – смещение колеблющейся точки. Наибольшей сила будет при наивысшем смещении хmax, равном амплитуде:

Fmax=kA. (2)

Коэффициент k выразим через период колебаний:

. (3)

Подставив выражения k и оси, проходящей через центр масс A в (2) и произведя упрощения, получим

Fmax= .

Произведем вычисления:

;

Fmax= .

Пример 9. Найти число N молекул, содержащихся в объеме V=1 мм3 воды, и массу m1 молекулы воды. Считая условно, что молекулы воды имеют вид шариков, соприкасающихся вместе, отыскать поперечник d молекул.

Решение. Число N молекул, содержащихся в некой системе массой т, равно оси, проходящей через центр масс произведению неизменной Авогадро NА на количество вещества ν:

N= νNA.

Потому что ν=m/M, где M – молярная масса, то N=(m/M)NA. Выразим в этой формуле массу как произведение плотности на объем V, получим

N=ρVNA/M.

Произведем вычисления, беря во внимание, что М=18·10-3 кг/моль (см. прил., табл оси, проходящей через центр масс. 14):

молекул=3,34·1019 молекул.

Массу т1 одной молекулы можно отыскать по формуле

т1=М/NA. (2)

Подставив в (2) значения М и NA, найдем массу молекулы воды:

кг=2,99·10-26 кг.

Если молекулы воды плотно прилегают друг к другу, то можно считать, что на каждую молекулу приходится объем (кубическая ячейка) V1=d3, где d – поперечник молекулы. Отсюда

. (3)

Объем оси, проходящей через центр масс V1 найдем, разделив молярный объем Vm на число молекул в моле, т.е. на NA:

V1= Vm/ NA. (4)

Подставим выражение (4) в (3):

,

где Vm=М/ρ. Тогда

; (5)

Проверим, дает ли правая часть выражения (5) единицу длины:

Произведем вычисления:

Пример 10. В баллоне объемом V=10 л находится гелий под давлением p1=1 МПа и при температуре Т1=300 К оси, проходящей через центр масс. После того как из баллона было взято m=10 г гелия, температура в баллоне понизилось до Т2=290 К. Найти давление p2 гелия, оставшегося в баллоне.

Решение. Для решения задачки воспользуемся уравнением Менделеева - Клапейрона, применив его к конечному состоянию газа:

р2V=(m2/M)RT2, (1)

где т2 – масса гелия в баллоне оси, проходящей через центр масс в конечном состоянии; М – молярная масса гелия; R – молярная газовая неизменная.

Из уравнения (1) выразим разыскиваемое давление:

p2=т2RT2/(MV). (2)

Массу т2 гелия выразим через массу т1, подобающую исходному состоянию, и массу т гелия, взятого из баллона:

т2= т1- т. (3)

Массу т1 гелия найдем также из уравнения оси, проходящей через центр масс Менделеева - Клапейрона, применив его к исходному состоянию:

т1=Мр1V/(RT1). (4)

Подставив выражение массы т1 в (3), а потом выражение т2 в (2), найдем

либо

(5)

Проверим, дает ли формула (5) единицу давления. Для этого в ее правую часть заместо знаков величин подставим их единицы. В правой части формулы два слагаемых. Разумеется, что 1-ое из их оси, проходящей через центр масс дает единицу давления, потому что состоит из 2-ух множителей, 1-ый из которых (Т2/Т1) – безразмерный, а 2-ой – давление. Проверим 2-ое слагаемое:

Паскаль является единицей давления. Произведем вычисления по формуле (5), беря во внимание, что М=4·10-3 кг/моль (см. прил., табл. 14):

Пример 11. Баллон содержит m1=80 г кислорода и m2=320 г оси, проходящей через центр масс аргона. Давление консистенции р=1 МПа, температура Т=300 К. Принимая данные газы за безупречные, найти объем V баллона.

Решение. По закону дальтона давление консистенции равно сумме парциальных давлений газов, входящих в состав консистенции.

По уравнению Менделеева – Клапейрона парциальные давления р1 кислорода и р2 аргона выражаются формулами:

Как следует, по закону Дальтона оси, проходящей через центр масс давление консистенции газов

р=р1+р2, либо

откуда объем баллона

Произведем вычисления, беря во внимание, что М1=32·10-3 кг/моль, М2=40·10-3 кг/моль (см. прил., табл. 14):

Пример 12. Отыскать среднюю кинетическую энергию <εвращ> вращательного движения одной молекулы кислорода при температуре Т=350 К, также кинетическую энергию Ек вращательного движения всех молекул кислорода массой m оси, проходящей через центр масс=4 г.

Решение. На каждую степень свободы молекулы газа приходится однообразная средняя энергия <ε1>=1/2kT, где k – неизменная Больцмана; Т – термодинамическая температура газа. Потому что вращательному движению двухатомной молекулы (молекула кислорода – двухатомная) соответствуют две степени свободы, то средняя энергия вращательного движения молекулы кислорода

<εвращ>=2·1/2kT=kT. (1)

Кинетическая энергия вращательного движения всех молекул газа

Ек=<εвращ>N оси, проходящей через центр масс. (2)

Число всех молекул газа

N=NAν, (3)

где NA – неизменная Авогадро; ν – количество вещества.

Если учитывать, что количество вещества ν=т/М, где т – масса газа; М – молярная масса газа, то формула (3) воспримет вид

N=NA т/М.

Подставим в выражение N в формулу (2), получаем

Ек= NA т <εвращ>/М. (4)

Произведем вычисления, беря во внимание оси, проходящей через центр масс, что для кислорода М=32×10-3 кг/моль (см. прил., табл. 14):

<εвращ>=kT=1,38·10-23·350 Дж=4,83·10-21 Дж;

Пример 13. Вычислить удельные теплоемкости при неизменном объеме сν и при неизменном давлении ср неона и водорода, принимая эти газы за безупречные.

Решение. Удельные теплоемкости безупречных газов выражаются формулами:

(1) (2)

где i – число степеней свободы молекулы газа; М – молярная масса. Для оси, проходящей через центр масс неона (одноатомный газ) i=3 и М=20·10-3 кг/моль (см. прил., табл. 14).

Произведем вычисления:

Для водорода (двухатомный газ) i=5 и М=2·10-3 кг/моль. Тогда

Пример 14. Кислород массой m=2 кг занимает объем V1=1 м3 и находится под давлением р1=0,2 МПа. Газ был нагрет поначалу при неизменном давлении до объема V2=3 м оси, проходящей через центр масс3, а потом при неизменном объеме до давления р3=0,5 МПа. Отыскать изменение ∆U внутренней энергии газа, совершенную им работу А и теплоту Q, переданную газу. Выстроить график процесса.

Решение. Изменение внутренней энергии газа

(1)

где i – число степеней свободы молекул газа (для двухатомных молекул кислорода i=5), ∆Т=Т3-Т1 разность температур газа в конечном оси, проходящей через центр масс (3-ем) и исходном состояниях.

Исходную и конечную температуру газа найдем из уравнения Менделеева-Клапейрона pV=(m/M)RT, откуда

T=pVM/(mR).

Работа расширения газа при неизменном давлении выражается формулой

А1=m1/MR∆T.

Работа газа, нагреваемого при неизменном объеме, равна нулю, т.е.

А2=0.

Как следует, полная работа, совершаемая оси, проходящей через центр масс газом,

А=А1+А2=А1.

Согласно первому началу термодинамики теплота Q, переданная газу, равна сумме конфигурации внутренней энергии ∆U и работы А:

Q=∆U+A.

Произведем вычисления, учтя, что для кислорода М=32·10-3 кг/моль (см. прил., табл. 14):

График процесса приведен на рис. 4.

Пример 15. В цилиндре под поршнем оси, проходящей через центр масс находится водород массой m=0,02 кг при температуре Т1=300 К. Водород поначалу расширялся адиабатно, увеличив собственный объем в п1=5 раз, а потом был сжат изотермически, при этом объем газа уменьшился в п2=5 раз. Отыскать температуру в конце абиабатного расширения и работу, совершенную газом при этих процессах. Изобразить процесс графически.

Решение. Температуры и оси, проходящей через центр масс объемы газа, совершающего адиабатный процесс, связаны меж собой соотношением

, либо ,

где γ – отношение теплоемкостей газа при неизменном давлении и неизменном объеме, n1=V2/V1.

Отсюда получаем последующее выражение для конечной температуры:

Работа А1 газа при адиабатном расширении может быть определена по формуле

где СV – молярная теплоемкость газа при неизменном объеме. Работа А оси, проходящей через центр масс2 газа при изотермическом процессе может быть выражена в виде

, либо ,

где n2=V2/V3.

Произведем вычисления, учтя, что для водорода как двухатомного газа γ=1,4, i=5 и М=2·10-3 кг/моль:

Потому что 50,4=1,91 (находится логарифмированием), то

Символ «минус» указывает, что при сжатии работа газа совершается над газом наружными силами. График процесса приведен на рисунке 5.

Пример 16. Термическая оси, проходящей через центр масс машина работает по обратимому циклу Карно. Температура теплоотдатчика Т1=500 К. найти тепловой к.п.д. η цикла и температуру Т2 теплоприемника термический машины, если за счет каждого килоджоуля теплоты, приобретенной от теплоотдатчика, машина совершает работу А=350 Дж.

Решение. Тепловой КПД. термический машины указывает, какая толика теплоты, приобретенной от оси, проходящей через центр масс теплоотдатчика, преобразуется в механическую работу. Тепловой КПД. выражается формулой

η=А/Q1,

где Q1 – теплота, приобретенная от теплоотдатчика; А – работа, совершенная рабочим телом термический машины.

Зная к.п.д. цикла, можно по формуле η=(Т1-Т2)/Т1 найти температуру охладителя Т2:

Т2= Т1(1- η).

Произведем вычисления:

η=350/1000=0,35;

Т2=500(1-0,35)К=325 К.

II. Базы электродинамики

Пояснения к рабочей оси, проходящей через центр масс программке

Начало исследованию электронных и магнитных явлений было положено в XIX в. Эти явления связаны с особенной формой существования материи - электрическим полем. Электрические вза­имодействия разъясняют все электрические явления, обусловливающие существование вещества на атомном и молекулярном уровнях как целого. Важ­ность теории электрического поля связана с тем, что она распространяется оси, проходящей через центр масс и на оптику, потому что свет представляет собой электро­магнитное излучение. Основой теории электрического поля являются уравнения Максвелла. Они Максвелла установили тесноватую связь меж электронными и магнитными явлениями, которые ранее рассматривались как независящие. Максвелл определил такое важное понятие физики, как электрома­гнитное поле.

Исследование основ электродинамики начинается с электронного поля оси, проходящей через центр масс в вакууме. Данная тема является фундаментом раздела, вклю­чающего электростатику и неизменный ток. Повышенное внимание при исследовании данного раздела следует направить на закон сохране­ния электронного заряда, инвариантность его в теории относи­тельности, на силовую и энергетическую свойства поля (напряженность, потенциал) и связь меж ними.

При оси, проходящей через центр масс исследовании электронного поля в диэлектриках следует представлять механизм поляризации полярных и неполярных диэлектриков и преимущество вектора электронного смещения перед вектором напряженности для описания электронного по­ля в неоднородных диэлектриках.

При рассмотрении вопроса об энергии заряженных проводников и конденсаторов студент должен направить внимание, что в рам­ках электростатики нельзя совершенно точно решить вопрос оси, проходящей через центр масс о локализации этой энергии. С равным правом можно считать, что энергией владеют как заряженные проводники, так и создаваемое ими электронное поле.

Исследование темы «Постоянный электронный ток» следует начать с традиционной электрической теории проводимости металлов, на ее базе разглядеть законы Ома и Джоуля - Ленца. Верно разграничить такие понятия, как оси, проходящей через центр масс разность потенциалов, электродвижущая сила и электронное напряжение.

Рассматривая раздел «Магнитное поле», студент должен уделить повышенное внимание закону Ампера, знать и уметь использовать закон Био-Савара - Лапласа для расчета магнитной индукции либо напряженности магнитного поля прямолинейного и радиального токов, также закон полного тока (циркуляция вектора магнитной индукции) для расчета магнитного поля оси, проходящей через центр масс тороида и длинноватого соленоида. При исследовании вопроса, связанного с действием магнитного поля на передвигающиеся заряды, необходимо знать силу Лоренца для определения направления движения заряженных частиц в магнитном поле, представлять для себя принцип деяния повторяющихся ускорителей заряженных частиц, также накходить работу перемещения проводника и контура с током оси, проходящей через центр масс в магнитном поле.

Исследования явления электрической индукции просит усвоения того, что механизм появления ЭДС индукции имеет электрический нрав. Исследовав основной закон электрической индукции Фарадея - Максвелла, студент на его базе должен уметь вывести и использовать для расчетов формулы электродвижущей силы индукции, энергии магнитного поля.

Исследование магнитных параметров вещества носит, в главном описательный оси, проходящей через центр масс нрав. Студент при всем этом должен уяснить, что, исходя из понятия циркуляции вектора магнитной индукции магнитное поле, в отличие от электронного, является вихревым.

Студенту следует ясно представлять для себя физический смысл уравнений Максвелла (в интегральной форме), знать, что переменные электронное и магнитное поля взаимосвязаны, они делают друг дружку и могут оси, проходящей через центр масс существовать независимо. Под энергией электрического поля следует иметь в виду сумму энергий электронного и магнитного полей.

Контрольная работа № 1 представлена также набором таких задач, которые посодействуют студенту проверить свои познания по разделам «Электростатика», «Постоянный ток», «Электромагнетизм». Она содержит в себе задачки на определение напряженности и разности потенциалов электронного поля, расчет оси, проходящей через центр масс простых электронных полей при помощи принципа суперпозиции, определение электроемкости и энергии поля конденсаторов, применение законов Ома и Джоуля - Ленца.


osen-kakoj-veselij-prazdnik-u-nas-segodnya-poluchilsya-sentyabr-po-teme-metod-proektov-proekt-russkij-folklornij.html
osen-v-lesu-srednyaya-gruppa.html
osen.html